Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

KINEMATIKA GELOMBANG TOPIK 2 KULIAH GELOMBANG OPTIK Bagian 2 ANDHY SETIAWAN andhysetiawan.

Presentasi serupa


Presentasi berjudul: "KINEMATIKA GELOMBANG TOPIK 2 KULIAH GELOMBANG OPTIK Bagian 2 ANDHY SETIAWAN andhysetiawan."— Transcript presentasi:

1 KINEMATIKA GELOMBANG TOPIK 2 KULIAH GELOMBANG OPTIK Bagian 2 ANDHY SETIAWAN andhysetiawan

2 Sub Pokok Bahasan Kecepatan Group dan Dispersi Efek Dopler Hukum Snellius andhysetiawan

3 Untuk medium non dispersif: Kecepatan fase sama dengan kecepatan grup persamaan: Mempunyai cepat rambat v=ω/k yang konstan Grafiknya ditunjukan: Sehingga gelombangnya dinamakan gelombang non dispersif. k ω θ f(x,t)f(x ’,t ’ ) Gelombang ini akan merambat tanpa mengalami deformasi andhysetiawan

4 Untuk medium dispersif, hubungan antara ω dan k tidak linier, grafiknya: k θ ω α f(x,t) f(x ’,t ’ ) Pola gelombang dispersif mengalami deformasi saat perambatannya Dari gambar ini kita dapat tuliskan kecepatan grup pada k tertentu : V g = tan(θ)V g =dω/dk Kecepatan fasenya: V = tan(α) V =ω/k andhysetiawan

5 Efek Dopler adalah perbedaan frekuensi karena adanya gerak relatif antara sumber dengan pengamatnya. Dalam kerangka acuan sumber: Kecepatan gelombang u s Panjang gelombang λ s Dalam kerangka acuan pengamat: Kecepatan gelombang u p Panjang gelombang λ p Karena fase dan panjang gelombang tidak bergantung pada kerangka acuan, maka: λ s = λ p Cepat rambat gelombang = v vpvp s p θpθp θsθs θmθm ň vsvs vmvm ň andhysetiawan

6 Contoh kasus, bila sumber berada disebelah kiri pengamat dan bergerak saling mendekati, serta medium tidak bergerak, maka v m =0, θ s =0, dan θ p =π. Sehingga persamaannya: v + v p f p = f s v - v s andhysetiawan

7 Sinar datang, sinar pantul, sinar bias, garis normal terletak pada satu θ d = θ sinθ d sin θ t =α ; α = konstanta Syarat batas kontinuitas Medium 1 Medium 2 kdkd ň kpkp ktkt θdθd θpθp θtθt andhysetiawan

8 Maka: K d sin θ d = K p sin θ p Karena berada pada medium yang sama, K d = K p maka: θ d = θ p # Hubungan K d dengan K p andhysetiawan

9 # Hubungan K d dengan K t K d sin θ d = K t sin θ t sinθ d sin θ t = KtKt KdKd = ω/v 2 ω/v 1 = c/v 1 c/v 2 = n2n2 n1n1 # Maka: Membentuk suatu bidang, hasil vektornya tegak lurus bidang tsb. Vektor nya tegak lurus k p, maka k p terletak pada bidang itu. Kesimpulannya: k d, k p, dan n terletak pada satu bidang datar. = n2n2 n1n1 sinθ d sin θ t andhysetiawan


Download ppt "KINEMATIKA GELOMBANG TOPIK 2 KULIAH GELOMBANG OPTIK Bagian 2 ANDHY SETIAWAN andhysetiawan."

Presentasi serupa


Iklan oleh Google