Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

VEFRA YULIANI (14175036) Dosen Pembimbing: Prof. Dr. Festiyed, MS Dr. Usmeldi, M.Pd PENDIDIKAN FISIKA PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS NEGERI PADANG 2015.

Presentasi serupa


Presentasi berjudul: "VEFRA YULIANI (14175036) Dosen Pembimbing: Prof. Dr. Festiyed, MS Dr. Usmeldi, M.Pd PENDIDIKAN FISIKA PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS NEGERI PADANG 2015."— Transcript presentasi:

1 VEFRA YULIANI ( ) Dosen Pembimbing: Prof. Dr. Festiyed, MS Dr. Usmeldi, M.Pd PENDIDIKAN FISIKA PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS NEGERI PADANG 2015 GELOMBANG MEKANIK

2 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL

3 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Menganalisis besaran-besaran fisis gelombang tegak dan gelombang berjalan pada berbagai kasus nyata Kompetensi Dasar Menjelaskan definisi gelombang dan besaran-besaran gelombang tegak dan gelombang berjalan Mengidentifikasi simpangan gelombang tegak dan gelombang berjalan Mengidentifikasi kecepatan gelombang tegak dan gelombang berjalan Mengidentifikasi fase gelombang tegak dan gelombang berjalan Mengidentisikasi energi gelombang tegak dan gelombang berjalan Menjelaskan konsep gelombang tegak dan gelombang berjalan Merumuskan persamaan gelombang tegak dan gelombang berjalan Kompetensi Inti

4 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Bagaiaman bentuk gelombang pada air laut ??? Aniamsi gelombang air laut

5 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Gelombang mekanik adalah gelombang yang memerlukan medium dalam perambatannya. Hakekat Gelombang Mekanik. Gelombang terjadi karena adanya usikan yang merambat. Menurut konsep fisika, cerminan gelombang merupakan rambatan usikan, sedangkan mediumnya tetap. Jadi, gelombang merupakan rambatan pemindahan energi tanpa diikuti pemindahan massa medium.

6 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Besaran-besaran Gelombang. Hubungan :f = 1/T atau T = 1/f v = λ.f atau v = λ / T atau λ = v/ f atau λ = v. T k = 2π / λ atau k = ω / v Periode (T)Frekuensi (f) Frekuensi Sudut (ω ) Bilangan gelombang (k) Panjang gelombang (λ) Cepat rambat gelombang (v)

7 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Jenis-jenis Gelombang: 1.Gelombang Transversal Gelombang transversal adalah gelombang yang arah rambatannya tegak lurus arah getarannya (usikannya).

8 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Jenis-jenis Gelombang: 2.Gelombang Longitudinal Gelombang longitudinal adalah gelombang yang arah getarannya searah dengan arah perambatannya.

9 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Gelombang berjalan Gelombang berjalan adalah gelombang mekanik yang memiliki amplitudo konstan di setiap titik yang dilalui gelombang.

10 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Gelombang berjalan Persamaan 10 Gelombang berjalan pada tali Arah gerak partikel pada tali O P x

11 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,,  Seperti halnya gerak harmonik sederhana, maka persamaan simpangan getar untuk O pada gambar di atas adalah: y o = A sin  t  Gelombang kemudian merambat dari O ke arah sumbu x positif, karena titik P berada di sebelah kanan O sejauh x maka titik P akan ikut berjalan setelah gelombang dari titik O mencapai titik P.

12 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,,  Sedangkan waktu yang diperlukan gelombang dari titik O ke titik P adalah  Oleh karena itu, pada saat titik O sudah bergetar selama t sekon, maka titik P baru bergetar selama

13 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,,  Sehingga persamaan simpangan gelombang berjalan di titik P di rumuskan :  Jika  = 2  f, v = f dan = 2  /k maka : y p = A sin (  t – kx)

14 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,,  Jika gelombang merambat ke arah sumbu x negatif ( kiri ), di rumuskan :  Dengan : k = bilangan gelombang (m -1 ) = 2  / A = amplitudo (m)  = kecepatan sudut (rad/s) = 2  f y p = simpangan di titik P ( m )

15 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,, Kecepatan Getaran dan Kecepatan Rambat Gelombang Kecepatan getaran di titik P :

16 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,,, Percepatan getaran partikel di titik P adalah turunan pertama kecepatan di titik P terhadap waktu, yaitu :

17 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Gelombang stasioner yang disebut juga sebagai gelombang tegak, gelombang berdiri, atau gelombang diam adalah gelombang yang terbentuk dari hasil perpaduan atau interferensi dua buah gelombang yang memiliki amplitudo dan frekuensi sama, tetapi arah rambatnya berlawanan. Gelombang Stasioner

18 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Gelombang stasioner Gelombang stasioner yang terjadi pada ujung pemantul bebas gelombang stasioner yang terjadi pada ujung pemantul tetap.

19 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Gelombang Stasioner pada Dawai Ujung Tetap O y1y1 y2y2 P x l persamaan gelombang datang di titik P: y 1 = A sin [  t – k(l – x)] persamaan gelombang pantul di titik P dengan beda sudut fase  θ =  radian adalah : y 2 = A sin [  t – k(l + x) +  ] = - A sin [  t – k(l – x)]

20 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Sehingga : y p = y 1 + y 2 = A sin [  t – k(l-x)] - A sin[  t –k(l + x)] Berdasarkan aturan pengurangan fungsi sinus, yaitu : sin  - sin  = 2 cos ½ (  +  ) sin ½ (  -  ) Maka diperoleh persamaan gelombang stasioner pada ujung tetap, yaitu : y p = 2A sin kx cos (  t – kl) \y p = A p cos (  t – kl) A p = 2A sin kx

21 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Letak simpul dan perut untuk gelombang stasioner pada ujung tetap  Letak simpul  Letak Perut

22 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Gelombang Stasioner pada Dawai Ujung Bebas Persamaan glb.datang dititik P, x p = (l – x) adalah : y 1 = A sin (  t – kx p ) = A sin [  t – k(l – x)] O P x l

23 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Persamaan glb. Pantul di titik P, x p = (l + x) adalah : y 2 = A sin [  t - kx p ] = A sin [  t – k(l + x)] Perpaduan antara y 1 dan y 2 diperoleh : y p = y 1 + y 2 = A sin [  t – k(l – x)] + A sin [  t – k(l + x)] dari aturan penjumlahan fungsi sinus : sin  + sin  = 2 sin ½ (  +  ) cos ½ (  -  ) diperoleh pers. Gelombang stasioner pada ujung bebas, yaitu : y p = 2A cos kx sin (  t – kl) = A p sin (  t – kl) A p = 2A cos kx

24 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Lanjutan,, Letak simpul dan perut untuk gelombang stasioner pada ujung bebas  Letak simpul  Letak Perut

25 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL Video Gelombang Mekanik

26 MENU GELOMBANG MEKANIK SIMULASI KD DAN KI MATERI VIDEO SOAL 1. Persamaan gelombang dinyatakan sebagai y = 4 sin 0,5 π (t – 2 x), satuan jarak meter dan satuan waktu sekon. Berdasarkan persamaan tersebut tentukanlah: a.Amplitudo b.Frekuensi c.Panjang gelombang d.Fase awal e.Simpangan P pada saat 2 detik 2. Sebuah gelombang merambat pada tali 100 cm berujung terikat yang dinyatakan sebagai berikut. y = 1,2 sin (2π x) cos ( 50 π t π) cm. Tentukanlah : a.Periode gelombang b.Cepat rambat gelombang c.Panjang gelombang datang d.Amplitudo gelombang stasioner di titik yang berada 50 cm dari ujung tali e.Posisi simpul ke 5 dari ujung tali


Download ppt "VEFRA YULIANI (14175036) Dosen Pembimbing: Prof. Dr. Festiyed, MS Dr. Usmeldi, M.Pd PENDIDIKAN FISIKA PROGRAM PASCASARJANA UNIVERSITAS NEGERI PADANG 2015."

Presentasi serupa


Iklan oleh Google