ALIRAN MELEWATI MEDIA BERPORI

Presentasi berjudul: "ALIRAN MELEWATI MEDIA BERPORI"— Transcript presentasi:

1 ALIRAN MELEWATI MEDIA BERPORI

2 Sub-chapters 12.1. Fluid friction in porous media 12.2. Two-fluid cocurrent flowing porous media 12.3. Countercurrent flow in porous media 12.4. Simple filter theory 12.5. Fluidization

3 Media berpori (porous medium): suatu fasa padat kontinu yang memiliki ruang kosong yang banyak, atau pori-pori di dalamnya. Misalnya: sponges, cloths, kertas, pasir, filters, batubata, batuan, beberapa packing yang dipakai dalam kolom distilasi, adsorpsi, katalis, dsb. Ruang kosong tersebut bisa saja interconnected, atau bisa juga tidak.

4 Gambar 12.1. g z + V2/2 = -F (12.1) 1 2

5 Perbedaan antara aliran fluida biasa dengan fluida
melalui media berpori: Pada aliran melalui media berpori, friksi jauh lebih besar. Meskipun V2 dan V1 berbeda, tetapi V2 << friksi (F) Kemungkinan sebagian ruang kosong masih terisi oleh udara, meskipun ada fluida dialirkan melaluinya.

6 1. Friksi Fluida pada Media Berpori
Gambar 12.2. Definisi kecepatan rata-rata fluida yang mengalir melalui suatu pipa: (12.2) Vs = superficial velocity Dx

7 Jika didasarkan pada luas penampang yang sebenarnya terbuka untuk aliran fluida:
(12.3) VI = interstitial velocity (kecepatan dalam pori) dimana  = (12.4) Hydraulic Radius (HR) HR = (12.5)

8 Untuk medium yang terbuat dari partikel bola yang sama ukurannya:
HR =  Jumlah partikel = HR= (12.6)

9 Jika dimasukkan (Pers 6.16) ke definisi friction factor interstitial dan Re interstitial di mana D = 4 x HR dan VI = Vs/: (12.7) (12.8) Untuk memperoleh rumus kerja dari Pers 12.7 dan 12.8, konstanta 1/3 dan 2/3 ditiadakan dari Pers 12.7 dan 12.8 sehingga:

10 (12.11) (12.12) Untuk aliran laminar: f = 16/Re (dalam pipa) atau fPM= 72/RePM (dalam media berpori) Persamaan faktor gesekan fPM didasarkan pada asumsi bahwa fluida mengalir lurus ke arah x. Padahal aliran yang sebenarnya mengikuti pola zig-zag.

11 Kalau diasumsikan pola aliran adalah zig-zag dengan membentuk sudut 45o, maka kecepatan interstitial riil adalah sebesar 2 kali dari asumsi awal. Dengan demikian fPM = 144/RPM. Namun asumsi 45o inipun kurang tepat, dan harga yang lebih tepat secara experimental adalah 150, maka: fPM = 150/RPM atau Pers 12.9 menjadi (12.13) (aliran laminar, Persamaan Blake-Kozeny)

12 Contoh 12.1: Gambar 12.3. Air mengalir secara gravitasi melalui suatu kolom ion-exchanger seperti di atas, partikel resin berdiameter 0,05 in. Porositas bed adalah 0,33. Hitung laju alir air melalui peralatan ini. 2 in Resin Ion-exchange 0.25 ft 1 ft

13 Jawab: Persamaan Bernoulli dari permukaan air di tangki sampai dasar kolom: g z + V2/2 = -F dimana V2/2 << g z , maka: g z = -F Pers disusun untuk mencari Vs:

14 Jadi: Sebelum menganggap jawaban ini benar, perlu dicek bilangan Reynolds nya: RePM sedikit > 10 (batas aliran laminar sebagaimana terlihat pada Gambar 12.4), sehingga perkiraan kecepatan bisa jadi sekitar 10 – 15 % lebih tinggi dari kenyataannya.

15 Untuk aliran turbulen (Re > 1000):
fPM = 1.75 atau Pers 12.9 menjadi (12.14) (Persamaan Burke-Plumber) Contoh 12.2: Kita ingin memberikan tekanan pada air masuk pada alat di Contoh 12.1 untuk menghasilkan kecepatan superficial = 1 ft/s. Berapa tekanan yang harus diberikan?

16 Jawab: Persamaan Bernoulli: P/ + g z = -F Dalam hal ini g z << P/ sehingga: P/ = - F Untuk aliran laminar – turbulent: fPM = /RPM

17 atau (12.15) (Persamaan Ergun) Plot fPM vs RePM ditunjukkan di Gambar 12.4. Biasanya Pers (laminar) disederhanakan menjadi F = (Pers Darcy) (12.16) di mana k = permebilitas, satuannya darcy 1 darcy =

18

19 2. Dua Fluida Mengalir Melalui Media Berpori secara Coccurent (Searah)
Contoh aplikasi: udara yang dihembuskan ke dalam filter cake untuk mengeluarkan filtrate yang berharga Pada system di atas, mula-mula diisi dengan air kemudian udara dihembuskan melalui system tersebut, fraksi air yang keluar aliran berperilaku sbb: Dx

20 Setelah sampai pada suatu titik, dimana tidak ada lagi air yang keluar, peralatan dibuka dan kita dapatkan sejumlah air (10 – 30%) yang masih tertinggal. Ada 2 kemungkinan: 1. air masuk ke pori-pori pasir 2. partikel air pecah membentuk butiran kecil

21 Fluida yang memindahkan (dalam hal ini udara) cenderung bergerak ke pori-pori paling besar, kemudian melalui sela-sela fluida yang terpindahkan (dalam hal ini air). Setelah sebagian besar air mengalir dan terpindahkan, yang tersisa akan pecah menjadi butir-butir yang dikelilingi udara. Sisa butir-butir air tak bergerak.

22 Pengamatan secara mikroskopik menunjukkan bahwa suatu butir pasir yang telah melepaskan air darinya, air yang masih ditahan oleh butir pasir tidak berbentuk filamen yang kontinyu, tetapi lapisan-lapisan kecil atau bintik-bintik , yang umumnya tertahan pada bidang antar butir-butir pasir. Dalam kasus ini r = radius pori-pori.

23 Dari deskripsi fisik dapat disimpulkan bahwa suatu partikel fluida berhenti bergerak bila
gaya pemindah fluida (gradien tekanan x panjang butiran x area penampang  aliran) = gaya tegangan permukaan (tegangan permukaan/radius butiran x area penampang  aliran)

24 Partikel kecil air ini tidak dapat bergerak (immobile) jika:
(12.22) atau (12.23) P = pressure drop antara 2 immicible fluids, r = radius partikel air, =tegangan permukaan. Pers (12.22) dan (12.23) untuk butir bentuk bola Pers menunjukkan bahwa gaya tekan = gaya tegangan permukaan. Karena dimensi Lr = k (permeabilitas), maka dapat diharapkan bahwa fraksi pori-pori yang terisi oleh air yang masih tertinggal merupakan fungsi dari bilangan tak berdimensi: (12.24)

25 Pers (12. 24) berlaku untuk bermacam-macam bentuk
Pers (12.24) berlaku untuk bermacam-macam bentuk. Nilai L dan r sulit untuk diukur. Karena itu disatukan = permeabilitas. Gambar 12.6 menunjukkan suatu korelasi antara residual saturation yang terukur (residual saturation : fraksi dari ruangan berpori yang ditempati oleh cairan yang tertinggal ketika cairan yang dipindahkan berhenti mengalir) sebagai fungsi dari capillary number. Untuk permeabilitas tinggi (mis pori-pori besar) residual saturation sangat rendah, mungkin 2-3%. Sebaliknya untuk permeabilitas rendah, residual saturation sangat tinggi, mungkin 30-60%.

26 Gambar 12.6

27 3. Aliran Counter-Current (berlawanan arah) Melalui Media Berpori
Contoh aplikasi: Packed tower untuk absorpsi, distilasi, ataupun humidifikasi Kurva karakteristik P/z terhadap laju alir gas:

28

29 Di Gambar 12.7 penurunan tekanan dari dasar ke puncak menara di plot versus laju alir massa superfisial gas yang naik kolom untuk bermacam-macam laju alir massa superfisial cairan yang turun kolom. Kurva A menunjukkan hanya aliran gas. Kemiringannya pada plot log-log = 1.8, yang mengindikasikan aliran di region transisi di Gambar 12.4, di mana fPM  RPM-0.2.

30 Kurva B adalah aliran gas pada packing basah
Kurva B adalah aliran gas pada packing basah. Kemiringan kurva = kurva A, tetapi -P sedikit lebih besar karena sebagian aliran tertutup oleh cairan di packing. Dengan penutupan ini, kecepatan gas interstitional harus naik, sehingga -P naik Kurva C menunjukkan kurva kompetisi antara aliran gas dan cairan. Pada aliran gas rendah, bentuk kurva mirip kurva A dan B, tetapi -P naik, sebab makin banyak rongga yang tertutup oleh cairan. Pada aliran gas > 600 lbm/(h.ft2), kurva naik tajam ke atas di mana cairan mulai tertahan di rongga.

31 Makin tinggi aliran air, makin banyak rongga yang tertutup dan tekanan naik tajam. Kelakuan ini disebut loading. Kurva D dan E punya kelakuan mirip, tapi laju alir cairannya di E lebih besar. Kenaikan tajam dari -P berkurang. Daerah ini disebut flooding, di mana cairan yang mengisi kolom menjadi fasa kontinyu, bukan lagi fasa terdispersi. Gas naik sebagai gelembung, bukan lagi aliran kontinyu. Perubahan cairan dengan naiknya aliran udara: terdispersi  cairan tertahan di rongga  kontinyu

32 4. Filtrasi Dalam hal ini: P/ = -F
Untuk aliran laminar (terjadi hampir di semua filter) pers. Darcy berlaku:

33 maka: (12.25) Ada 2 resistance secara seri di mana flitrat mengalir (12.26) (12.27) atau (12.28) . Hambatan filter medium (x/k)FM konstan = a.

34 . (12.33) Jika kita mendefinisikan maka dimana V = volume filtrat
Dengan demikian (untuk hambatan konstan): (12.32) Untuk P1-P3 konstan (pompa sentrifugal, blower), dengan integrasi Pers 12.32: (12.33)

35 Jika a dapat diabaikan, volume filtrat sebanding dengan akar dari waktu filtrasi.
Untuk filter yang disuplai oleh pompa positive displacement, tekanan akan naik secara linear terhadap waktu. Pada kenyataannya, k tidaklah konstan: Cake specific resistance = 1/k =  Ps Jadi: (12.35) Jika a diabaikan, pada ketebalan cake (V.W/A) tertentu, jika P naik maka:

36 flowrate naik secara linear, jika s = 0 (misalnya pasir)
tidak ada efeknya terhadap flowrate jika s = 1 (misalnya sejenis gelatin) mempunyai intermediate effect jika 0 < s < 1

37 5. Fluidisasi Dalam hal ini: P/ + g z = -F (12.36)

38 Untuk laju alir fluida yang rendah,
(12.37) Jika Vs naik,  dapat naik, demikian juga x. Hasil eksperimen menunjukkan kurva seperti berikut:

39 Pada Vs < Vmf , system berlaku sebagai fixed bed
Pada Vs < Vmf , system berlaku sebagai fixed bed. Jika Vs > Vmf , system berlaku sebagai fluidized bed. Soal 12.1 Tunjukkan bahwa f = 16/Re ekivalen dengan fPM = 72/RePM Jawab:

40 Soal 12.2 Tunjukkan bahwa jika kita
mengasumsikan dan panjang lintasan adalah , maka factor friksi menjadi dua kali lebih tinggi dari yang ditunjukkan oleh: Jawab:

41 . = RePM2 atau atau

42 Persamaan Ergun: fPM = 1.75 + 150/RePM
Soal 12.3 Tunjukkan beda relative antara dua term dalam persamaan Ergun pada RePM = 0,1; 1; 10;100;1000 dan 10000 Jawab: Persamaan Ergun: fPM = /RePM RePM 150/RePM 0,1 1500 1 150 10 15 100 1,5 1000 0,15 10000 0,015