GELOMBANG Pertemuan Mata kuliah : K0014 – FISIKA INDUSTRI

Presentasi berjudul: "GELOMBANG Pertemuan Mata kuliah : K0014 – FISIKA INDUSTRI"— Transcript presentasi:

1

2 GELOMBANG Pertemuan 11-12 Mata kuliah : K0014 – FISIKA INDUSTRI
Tahun : 2010 GELOMBANG Pertemuan 11-12

3 Gelombang adalah rambatan gangguan atau energi dalam suatu medium.
1. Macam-Macam Gelombang : Berdasarkan sumber dan medium tempat gelombang merambat (1) Gelombang Mekanik : Berhubungan dengan energi mekanik, dan hanya merambat dalam medium elastis Contoh: gelombang bunyi, gelombang pada tali,gelombang pada permukaan air 3 Bina Nusantara

4 (2) Gelombang Elektromagnetik
Berhubungan dengan medan listrik dan medan magnet dan tidak memerlukan medium dalam perambatannya (dapat merampat di ruang hampa/vakum) . contoh : gelombang radio, cahaya. Berdasarkan arah getaran medium (1) Gelombang Transversal : Arah getaran medium yang mengalami gangguan adalah tegak lurus terhadap arah rambatan. (2) Gelombang Longitudinal : Arah getaran medium yang mengalami gangguan adalah searah dengan arah rambatan gelombang. 4 Bina Nusantara

5 2. Parameter Gelombang : (1) Amplitudo = Ym ( = A ) : simpangan maksimum (2) Panjang gelombang (  ) : Jarak antara dua titik yang berbeda fasa 2 π (3) Periode/ waktu getar = T : Waktu untuk 1 getaran (4) f = Frekuensi Gelombang ; Banyaknya geteran =1/T untuk satu satuan waktu (5) Kecepatan rambat Gelombang = V , V =  f (6) k = Bilangan gelombang : Banyaknya gelombang persatuan panjang (7) Frekuensi sudut =  = 2 f (8) Sudut fase gelombang =  Bina Nusantara

6 dimana : Y = f(X-Vt) : gelombang menjalar ke kanan
3. Persamaan Gelombang Gerak gelombang merupakan gabungan dari : rambatan gangguan ( rambatan gelombang) dan gerakan ( getaran ) medium / gelombang. Gerakan/getaran medium dapat dinyatakan sebagai : Y(x,t) = f( X  Vt ) dimana : Y = f(X-Vt) : gelombang menjalar ke kanan Y = f(X+Vt): gelombang menjalar ke kiri Persamaan gelombang, yang menyatakan persamaan gerakan (getaran) medium, adalah ( Pers. Differensial gelombang ) Bina Nusantara

7 Y = Ym Sin ( kx-ωt + ) (persamaan gelombang)
Solusi dari persamaan differensial tersebut , untuk gelombang merambat ke kanan, adalah : Y = Ym Sin ( kx-ωt + ) (persamaan gelombang) Ym = amplitudo ( simpangan maksimum) k = 2π / λ ω = 2π f  = konstanta fasa Ym dan  ditentukan dari keadaan awal Bina Nusantara

8 4. Kecepatan Rambat Gelombang
(1) Gelombang transversal pada tali :  = rapat massa tali persatuan panjang F = gaya (tegangan ) pada tali (2) Gelombang Longitudinal dalam Zat Alir B = Bulk modulus ρ = rapat massa persatuan volume Bina Nusantara

9 (3) Gelombang Longitudinal di udara :
Pada medium udara (gas) ; B = γ P0 γ = konstanta kalor jenis gas P0 = tekanan dalam keadaan seimbang (4) Gelombang longitudinal Pada Medium Padat - Benda berbentuk batang Y = Modulus Young - Benda berbentuk volume G = modulus geser Bina Nusantara

10 (5) Gelombang Transversal (shear wave ) Pada Medium Padat
Madium cair dan gas tidak dapat menahan gaya tangensial, sehingga modulus geser G = 0 , maka gelombang teransversal tidak dapat merambat dalam medium cair atau gas . Bina Nusantara

11 5. Energi Yang Dibawa Gelombang Untuk gelombang berbentuk :
Gelombang dalam perambatannya membawa energi. Untuk gelombang berbentuk : y = ym sin ( kx - t ) Daya : P = ym2 k  F cos2 ( kx - t ) Medium berdimensi tiga , daya rata-rata : P = 2 2 ym2 f2  AV  = rapat massa persatuan volume Intensitas gelombang merupakan : jumlah energi yang dipindahkan persatuan luas persatuan waktu, atau daya persatuan luas: I = P / A A = luas penampang Bina Nusantara

12 6. Superposisi Gelombang
Dua atau lebih gelombang yang menjalar dalam suatu medium pada tempat dan waktu yang sama, maka gangguan total pada medium adalah jumlah dari masing-masing gelombang YT (X,t) = Y1(X,t) + Y2(X,t) + Y3(X,t) Untuk 2 gelombang Sinus menjalar dalam arah dan kecepatan yang sama : (1) Frekuensi dan amplitudo sama, fase berbeda Y1 = Ym Sin (kX- t + 1 ) Y2 = Ym Sin (kX- t + 2 ) Y = Y1 + Y2 = Ym Sin ( kX- t + 1) + YmSin (kX- t+ 2) = 2 Ym Cos {(1- 2)/2} Sin {kX- t +(1 + 2)/2} Bina Nusantara

13 (2) Frekuensi sama, fase dan amplitudo berbeda
Y1 = A1 Cos (kX- t + 01 ) Y2 = A2 Cos (kX- t + 02 ) YR = ARCos(kX- t +0R) AR dan 0R dihitung dari diagram Fasor AR dan 0R tidak bergantung pada X dan t , maka sudut fasa dari diagram fasor dapat digunakan hanya tetapan fasa Y YR A2 AR R  Y1 A 1 Bina Nusantara

14 Besar AR dan 0R dapat dihitung dengan persamaan berikut:
Bina Nusantara

15 Gelombang Berdiri dan Resonansi
Gelombang berdiri (stasioner ) dihasilkan oleh superposisi antara gelombang datang dengan gelombang pantul. Gelombang datang : yd = ym sin ( t – kX ) Gelombang pantul : yp = ym sin (t + kX + π ) y = yd + yp = 2 ym [ sin ( ωt - kx ) - sin ( ω t + kx) y = - 2 ym [ sin kx ] cos ω t Posisisi puncak gelombang tak berubah terhadap kedudukan (x) , maka disebut gelombang stationer . - Titik-titik dengan simpangan besar disebut titik perut (anti node – AN ) Bina Nusantara

16 - Amplitudo gelombang stationer = 2ym sin (kX)
- Titik-titik dengan simpangan nol disebut titik simpul (node-N) - Jarak antara dua titik simpul berdekatan = jarak antara dua titik perut berdekatan = λ /2 - Amplitudo gelombang stationer = 2ym sin (kX) Amplitudo ini akan maksimum bila : sin (kX) = ± 1 yaitu untuk : kX = π/2 , 3 π /2 , 5 π/2 , ….. atau : X = λ/2 , 2λ/2 , 3λ/2 , 5λ/2 , … Bina Nusantara

17 Getaran Tali Yang Ujung-ujungnya Terikat
Untuk keadaan resonansi ( amplitudo gelombang berdiri lebih besar dari amplitudo gelombang datang ), kedua ujung terikat merupakan titik-titik simpul, maka panjang tali (L) akan merupakan : L = λ/2 , 2λ/2 , 3λ/2 , 5λ/2 , … Atau : λ = 2 L , 2 L / 2 , 2 L / 3 , 2 L / 5 , ... Sehingga frekuensi resonansi (natural frekuensi) adalah : f = V/2L , 2V/2L , 3V/2L , 4V/2L , … Bina Nusantara

18 Deret harmamoni dari tali (dawai) yang ke dua ujungnya
tertambat adalah : Harmoni pertama : f 1 = V/2L Harmoni ke dua : f 2 = 2V/2L = 2 f 1 Harmoni ke tiga : f 3 = 3V/2L = 3 f … dst Bina Nusantara

19 Gelombang diam tegak yang dihasilkan oleh Inteferensi
Pipa Organa Gelombang diam tegak yang dihasilkan oleh Inteferensi antara gelombang datang dan gelombang pantul dalam suatu ruangan tertutup . Pipa Organa Terbuka Untuk keadaan resonansi , Ujung pipa terbuka akan merupakan titik perut , atau panjang pipa ( L ) sama dengan : L = λ/2 , 2λ/2 , 3λ/2 , ….. dst atau : λ = 2L , 2L/2 , 3L/2 , … dst sehingga frekuensi resonansinya : f n = n V / 2 L f1 = V/ 2L ; f2 = 2V/ 2L = 2 f1 , …dst Bina Nusantara

20 Pipa organa tertutup Ujung pipa organa tertutup merupakan titik simpul. Frekuensi resonansinya : fn = (2n - 1) V/ 4L ; n = 1 , 2 , 3 , … Harmoni pertama f1 (nada dasar) : f1 = V/4L Harmoni ke dua f2 : f2 = 3V/ 4L = 3 f 1 Harmoni ke tiga f3 : f3 = 5V/ 4L = 5 f1 Pada pipa organa tertutup hanya terdapat harmoni ganjil Bina Nusantara

21 Bunyi merambat di udara sebagai gelombang mekanik longitudinal.
6. Gelombang Bunyi Bunyi merambat di udara sebagai gelombang mekanik longitudinal. Berdasarkan frekuensinya , gelombang bunyi dapat dibedakan atas : Gelombang Bunyi dapat didengar : Hz Gelombang Bunyi ultrasonik : > Hz. Gelombang infrasonik : < Hz. Kecepatan rambat gelombang bunyi di udara adalah : V = √ ( γ P0/ρ0) γ = konstanta kalor jenis gas P0 = tekanan dalam keadaan seimbang ρ0 = rapat massa udara/gas Bina Nusantara

22 7. Intensitas Gelombang Bunyi
Intensitas merupakan jumlah rata-rata energi yang dibawa per Satuan waktu oleh gelombang per satuan luas permukaan yang tegak lurus pada arah rambatan ( daya persatuan luas ) . I = P / A P = daya ( watt) A = luasan (m2) - Tingkat (level) Intensitas ( ) : Tingkat intensitas dinyatakan dalam decibel (db)  = 10 log ( I / I0) db , I0 = watt / m2 = ambang pendengaran (intensitas bunyi terendah yang dapat didengar telinga). Bina Nusantara

23 - Intensitas gelombang sferis
Gelombang yang menyebar ( merambat ) ke segala arah dengan kecepatan yang sama ( pada medium yang sama) , perbandingan intensitas pada dua titik yang berjarak R1 dan R2 dari sumber adalah : Bina Nusantara

24 Hubungan Amplitudo Simpangan dan Amplitudo Tekan
Gelombang bunyi dapat dinyatakan sebagai : Gelombang Simpangan atau Gelombang Tekanan Persamaan Gelombang : Y = Ym Cos ( kX - t) ( gel. Simpangan ) Dari ; Dan B = c2  B = Bulk modulus , V = volume , A = luas penampang c = kecepatan rambat gelombang ,  = rapat massa persatuan volume Bina Nusantara

25 P = k  c2 Ym Sin ( kX - t) ( gel. tekanan )
Maka : P = k  c2 Ym Sin ( kX - t) ( gel. tekanan ) Atau : P = Pm Sin ( kX - t) Dengan : Pm = k  c2 Ym Pm = amplitudo tekanan Ym = amplitudo simpangan -Hubungan Amplitudo Tekanan dan Intensitas I = Bina Nusantara

26 fS = frekuensi dari sumber
8. Efek Doppler Sewaktu sumber bunyi dan atau pendengar bergerak relatif satu terhadap yang lainnya, pendengar akan merasakan adanya perubahan frekuensi gelombang bunyi yang didengarnya. Dimana bertambah besar jika sumber dan atau pendengar relatif mendekat, dan berkurang bila sumber dan atau pendengar relatif menjauh. Frekuensi yang didengar / diamati oleh pendengar akibat adanya gerak relatif antara sumber dan pendengar adalah : fP = frekuensi yang diamati oleh pendengar fS = frekuensi dari sumber Bina Nusantara

27 VG = kecepatan rambat gelombang di udara
VP = kecepatan pendengar = positif, bila pendengar mendekati sumber = negatif, bila pendengar menjauhi sumber VS = kecepatan sumber = positif , bila sumber menjauhi pendengar = negatif , bila sumber mendekati pendengar Bina Nusantara