Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

Presentasi sedang didownload. Silahkan tunggu

Selamat Datang Dalam Kuliah Terbuka Ini 1. Kuliah terbuka kali ini berjudul “Mengenal Sifat Material I” 2.

Presentasi serupa


Presentasi berjudul: "Selamat Datang Dalam Kuliah Terbuka Ini 1. Kuliah terbuka kali ini berjudul “Mengenal Sifat Material I” 2."— Transcript presentasi:

1 Selamat Datang Dalam Kuliah Terbuka Ini 1

2 Kuliah terbuka kali ini berjudul “Mengenal Sifat Material I” 2

3 Disajikan oleh Sudaryatno Sudirham melalui 3

4 Sesi 3 Persamaan Schrödinger 4

5 Energi Elektron = Energi kinetik + Energi potensial Ini adalah relasi fisika. Jika elektron dinyatakan sebagai gelombang  yang merupakan fungsi dari posisi x dan waktu t, maka diperlukan operator matematik Operator matematik tersebut, jika dioperasikan pada fungsi gelombang haruslah dapat memberikan pernyataan matematik yang ekivalen dengan pernyataan fisika untuk energi elktron Operator matematik yang diperlukan adalah: Operator E, yang jika dioperasikan pada  memberikan pernyataan ekivalen energi, yaitu ruas kiri relasi energi elektron Operator p, yang jika dioperasikan pada  memberikan pernyataan ekivalen energi kinetik, yaitu suku pertama ruas kanan Operator x yang memberikan posisi seperti pada suku kedua ruas kanan Relasi Energi Elektron Sebagai Partikel 5

6 Operator Gelombang yang mewakili elektron adalah paket gelombang yang merupakan fungsi x dan t : Operator energi: Jika diturunkan terhadap waktu: Operator momentum Jika diturunkan terhadap posisi: Operator posisi tetap: x 6

7 Hamiltonian Jika Operator E, p, x dioperasikan pada fungsi gelombang  Relasi fisika dipandang sebagai sebuah fungsi H: Persamaan Schrödinger satu dimensi Persamaan Schrödinger tiga dimensi 7

8 Persamaan Schrödinger Bebas Waktu Satu dimensi Tiga dimensi Nyatakan 8 Aplikasi persamaan Schrödinger dalam banyak hal hanya berkaitan dengan energi potensial, yaitu besaran yang merupakan fungsi posisi. Jika peubah posisi dan peubah waktu dalam persamaan Schrodinger dapat dipisahkan, dapat diperoleh persamaan yang hanya merupakan fungsi posisi

9 Fungsi Gelombang Persamaan Schrödinger adalah persamaan diferensial parsial dengan  adalah fungsi gelombang dengan pengertian bahwa adalah probabilitas keberadaan elektron pada waktu t tertentu dalam volume dx dy dz di sekitar titik (x, y, z) Jadi persamaan Schrödinger tidak menentukan posisi elektron melainkan memberikan probabilitas bahwa ia akan ditemukan di sekitar posisi tertentu. Kita juga tidak dapat mengatakan secara pasti bagaimana elektron bergerak sebagai fungsi waktu karena posisi dan momentum elektron dibatasi oleh prinsip ketidakpastian Heisenberg

10 Persyaratan Fungsi Gelombang Elektron sebagai suatu yang nyata harus ada di suatu tempat. Oleh karena itu integral untuk semua posisi harus sama dengan 1 Fungsi gelombang, harus kontinyu sebab jika terjadi ketidak-kontinyuan hal itu dapat ditafsirkan sebagai rusaknya elektron, suatu hal yang tidak dapat diterima. Turunan fungsi gelombang terhadap posisi juga harus kontinyu, karena turunan fungsi gelombang terhadap posisi terkait dengan momentum elektron. Oleh karena itu persyaratan ini dapat diartikan sebagai persayaratan kekontinyuan momentum. Fungsi gelombang harus bernilai tunggal dan terbatas sebab jika tidak akan berarti ada lebih dari satu kemungkinan keberadaan elektron Fungsi gelombang tidak boleh sama dengan nol di semua posisi sebab kemungkinan keberadaan elektron haruslah nyata, betapapun kecilnya 10

11 11 Persamaan Schrödinger Satu Dimensi Untuk Elektron Bebas, yaitu elektron yang tak dipengaruhi medan potensial persamaan menjadi: Solusi persamaan: harus berlaku untuk semua x

12 Inilah solusi persamaan yang dicari Solusi ini memiliki bilangan gelombang Bilangan gelombang ini memberikan nilai energi

13 Elektron di Sumur Potensial yang Dalam 0 L III III 11 22 33 V=0 V=V= V=V= x Untuk daerah-II Sumur potensial yang dalam digambarkan sebagai daerah-II yang tidak mengandung pengaruh potensial, diapit oleh daerah-I dan daerah-III dimana terdapat pengaruh potensial tak hingga besarnya Di daerah-I dan daerah-III V = , di daerah II, 0 < x < L, V = 0 Probabilitas keberadaan elektron di daerah-II ini adalah 13 yang ternyata merupakan fungsi n

14 Karena di daerah II V = 0, maka bilangan gelombang di daerah ini adalah (elektron bebas) 0 x L  ** a). n = 1 **  0 L b).n = 2 **  0 L c). n = 3 Jika dimasukkan nilai k 2 akan diperoleh energi elektron  dan  *  di daerah II Energi elektron 14

15 Pengaruh lebar sumur pada tingkat-tingkat energi 0 L V n = 3 n = 2 n = 1 0 L ' V'V' Makin lebar sumur, makin kecil perbedaan energi antara satu tingkat dengan tingkat berikutnya sesuai dengan formula energi 15

16 Elektron di Sumur Potensial yang Dangkal Jika sumur dangkal, probabilitas keberadaan elektron di luar sumur tidak nol 0 L a d) ** 0 L c) ** E 0 L b) ** E 0 L a) ** V E Jika sumur dangkal dan dinding sumur tipis, probabilitas keberadaan elektorn di luar sumur tidak nol, dengan menembus dinding sumur Elektron menembus dinding potensial dikenal dengan peristiwa tunelling 16

17 x z y LxLx LyLy LzLz Sumur tiga dimensi Jika peubah dapat dipisah: 17

18 Persamaan untuk arah masing-masing sumbu koordinat 18

19 Persamaan ini adalah persamaan diferensial linier homogen orde kedua yang telah pernah kita temui pada waktu kita membahas elektron yang terjebak dalam sumur potensial satu dimensi Salah satu sumbu koordinat Oleh karena itu energi untuk masing-masing sumbu koordinat dapat diperoleh, analog dengan kasus sumur potensial yang dalam

20 Kuliah Terbuka Mengenal Sifat Material I Sesi-3 Sudaryatno Sudirham 20


Download ppt "Selamat Datang Dalam Kuliah Terbuka Ini 1. Kuliah terbuka kali ini berjudul “Mengenal Sifat Material I” 2."

Presentasi serupa


Iklan oleh Google